Résumé
Enfin, la sixième et dernière leçon a eu pour objet la conversion de l’état quantique d’un résonateur mécanique en un état quantique électromagnétique, et vice versa. Ce processus s’apparente à la téléportation d’un état quantique abordé dans le cours de l’année 2010. On comprend l’intérêt de ce type de processus si l’on réalise que les fréquences microondes sont propices au traitement du signal quantique tandis que les fréquences optiques sont favorables à sa propagation. nous avons traité cette conversion quantique en reprenant le calcul classique effectué dans la quatrième leçon, mais en le prolongeant en termes d’équations de Langevin quantiques faisant intervenir les opérateurs d’annihilation de deux champs bosoniques : celui des photons irradiant l’oscillateur électomagnétique, et celui des phonons irradiant l’oscillateur mécanique. On obtient alors des équations entrée-sortie pour les ondes quantiques, avec des conditions aux limites connues pour les ondes entrantes. Ce 140 miCheL devoret conditions aux limites font intervenir la distribution de Bose-Einstein, qui permet d’imposer correctement la source des fluctuations thermiques et quantiques, à la fois pour l’oscillateur électromagnétique et pour l’oscillateur mécanique. dans ces équations, un paramètre dit « de coopérativité » joue un rôle crucial. Il est donné par le carré de la fréquence de couplage multiplié par le nombre moyen de photons du signal de pompe et divisé par le produit des largeurs de raies des deux résonateurs.
